สรุป บทที่ 8 การเคลื่อนที่แบบฮาร์มอนิกอย่างง่าย

$การเคลื่อนที่แบบฮาร์มอนิกอย่างง่าย (Simple Harmonic Motion) เมื่อสมการอยู่ในรูป a_{x}+ ω₀²x = 0 หรือ a_{x}= -\omega ₀^{2}x; ω₀ คงที่ ∴ x จะเคลื่อนที่แบบฮาร์มอนิกอย่างง่าย มีผลเฉลยเป็น x = Acos(\omega ₀t + φ)หรือ x = Asin(ω₀t + φ) v = -\omega ₀Asin(\omega ₀t + φ)v = \omega ₀Ac$

การเคลื่อนที่แบบฮาร์มอนิกอย่างง่าย (Simple Harmonic Motion ; SHM) · ดูในคู่มือ หน้า 4

$การเคลื่อนที่ของวัตถุติดสปริง วัตถุติดสปริงจะเคลื่อนที่แบบฮาร์มอนิกอย่างง่าย โดยมี ω₀ = \sqrt{\frac{k}{m}} T คือ คาบในการเคลื่อนที่ของวัตถุ โดย T = 2π\sqrt{\frac{m}{k}} f คือ ความถี่ในการเคลื่อนที่ของวัตถุ โดย f = \frac{1}{2\pi}\sqrt{\frac{k}{m}} พลังงานงานกลของวัตถุคงที่E=\frac$

การเคลื่อนที่ของวัตถุติดสปริง (Motion of an Object Attached to a Spring) · ดูในคู่มือ หน้า 17

$การแก่วงของลูกตุ้มอย่างง่าย ลูกตุ้มอย่างง่ายเคลื่อนที่แบบฮาร์มอนิกอย่างง่าย โดยมี ω₀ = \sqrt{\frac{g}{\ell}} f คือ ความถี่ในการเคลื่อนที่ของวัตถุ โดย f = \frac{1}{2\pi}\sqrt{\frac{g}{\ell}} T คือ คาบในการเคลื่อนที่ของวัตถุ โดย T = 2π\sqrt{\frac{\ell}{g}} พลังงานงานกลของวัตถุคงที$

ลูกตุ้มอย่างง่าย (Simple Pendulum) · ดูในคู่มือ หน้า 34

$การสั่นภายใต้ความหน่วง (Damped Oscillations) เมื่อสมการอยู่ในรูป \frac{d^{2}x}{dt^{2}}+ 2\gamma\frac{dx}{dt} + ω₀²x = 0 ผลเฉลยเป็นไปได้ 3 กรณี ดังนี้ _{Underdamped (\gamma < \omega ₀)} _{x(t) = A(t)\cos (\omega t + φ)} _{เมื่อ ω =}\sqrt{_{\omega ₀^{2} - \gamma ^{2}}}_{และ φ ค$

การสั่นภายใต้ความหน่วง (Damped Oscillations) · ดูในคู่มือ หน้า 49

$การเคลื่อนที่แบบการสั่นซึ่งมีแรงในรูป F₀sin(ωt) เพิ่มเข้ามา เมื่อสมการอยู่ในรูป \frac{d^{2}x}{dt^{2}}+ 2\gamma\frac{dx}{dt}+ \omega ₀^{2}x =\frac{F₀}{m}\sin (\omega t) ผลเฉลยของสมการ คือ x(t) = Acos(ωt + φ) เมื่อ A =\frac{F₀}{m(\omega ^{2} - \omega ₀^{2})^{2} + 4\gamma ^{2}\ome$

การสั่นภายใต้แรงกระทำ (Forces Oscillations) · ดูในคู่มือ หน้า 56